形核能垒计算中...
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形核能垒
形核率
实时读数
晶胚待放置 r < r* 定量
临界半径 r*1.31 nm 能垒 ΔG*均1.43 eV 能垒 ΔG*非1.43 eV
ΔG 均匀
ΔG 非均匀
体积项 r³
界面项 r²
看懂:ΔG* 是必须冲过去的能垒,不是谷底;异质基底只压低垒高,r* 一点不动。
拖动粉色晶胚到任意 r 处松手:r < r* 缩回重熔,r > r* 滚下去长大。
ΔG*均 = ⅓·4πr*²γ ΔG*非 = f(θ)·ΔG*均 n*非 = f(θ)·n*均 报销球面 = (1+cosθ)/2
体积项 4/3πr³ΔGv 界面项 4πr²γ r*均 = r*非(基底只降垒高,不挪 r*)
体系水—冰 温度233 K (ΔT = 40 K) 驱动力 ΔGv−48.9 MJ/m³
表面能 4πr*²γ4.30 eV f(θ)1.000 能垒比100 %
n*均287 n*非287 报销球面0 % ΔG*/kBT71
lg(I非/I均)0.0 峰位 T*—
晶胚·可拖
报销球面
数据出处:水的 γ = 0.032 J/m²、ΔH_m = 3.34×10⁸ J/m³、T_m = 273 K 取自教材 §10.2 算例;Cu(ΔH_m = 13 kJ/mol,T_m = 1358 K)与 Al(ΔH_f = 10.71 kJ/mol,T_m = 933.5 K)取自教材,γ 由特恩布尔关系 γ ≈ 0.45 ΔH_m/(N_A^{1/3}V_m^{2/3}) 估算,属示意值;I(T) 面板的 I₀、Q 与 T* 亦为示意,只看形状与峰位移动。
体系预设
水—冰
纯铜 Cu
Al+TiB₂
过冷度 ΔT0.147 T_m
ΔT 40.0 K
润湿角 θ
θ 180°
θ 预设
纯液
容器壁
TiB₂/Al
Mg-Zr
界面能 γ
γ 32 mJ/m²
晶胚
热涨落
跑非均匀曲线
重新放置
显示
分项曲线
非均匀曲线
I(T) 面板
I(T) 面板
对数纵轴
特恩布尔极限
对比均匀形核